番禺高空作业车出租， 花都高空作业车出租， 白云高空作业车出租    高压油泵进油阶段速度场分析方法？       向共轨管流动，但由于阀门刚刚打开，阀门开度与柱塞压缩速度均较小，因此经过阀芯的燃油速度较小，供油量也很少。随着柱塞的压缩速度持续增大，流场变化越来越剧烈。流场内燃油速度急速上升，在 0.0075s，柱塞速度达到最大值时，阀口最大流速达到22.82m/s。此时，柱塞泵供油量达到最大值。此后，柱塞压缩速度开始下降，阀口流速也随之不断降低，供油量持续减小，直至泵油行程结束。 

     （1）阀芯到达一定开度之后，阀门间隙流场中间区域流体流速较大，而靠近两侧壁面附近流速较低。 

    （2）流体由上游流动到阀芯间隙时，在间隙上部出现流速的最大值，这是由于流道的突然收缩所引起的。此处也会造成较大的能量损失。流体流出阀芯间隙后速度有所降低，这是由于流体经过间隙后方向发生急剧改变，燃油内摩擦以及燃油与固定壁面之间的急剧碰撞都会产生较大动能损失。 

    （3）流体经过阀芯后，出现流体脱离壁面的现象，这是由于高速燃油经过阀口处受到惯性作用而不能突然改变流动方向，因此在此处出现流体脱离壁面的现象。高速燃油撞击在腔体壁上，由于壁面的反作用力而改变方向进入柱塞腔，在腔内形成明显的断面收缩，断面收缩现象的出现，导致腔内中心流体与两侧流体产生速度差，容易破坏流场的稳定性，产生涡旋。

    

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        从开启过程阀门间隙流场 YZ 剖面速度分布云图可以看出，阀门开度较小时，流体在进入阀口节流区域后速度减小且流体紧贴阀芯壁面流动，速度分布出现明显分层，阀芯壁面附近速度最大。这是由于流体的绕壁效应，即康达效应。即流体固有的粘性，导致与固定壁面相近的流体会发生膨胀产生低压，从而被远离壁面的高压流体压向壁面。  而射流进入柱塞腔后，射流与腔内原有流体速度不同，对流场造成不可避免的扰动，形成涡旋，涡旋的产生卷吸附近静止流体加入原有射流，同原有射流共同向下流动，因此在这个过程中，射流宽度有所增大。由于壁面方向突变，流体形成二次射流，继续附壁流动进入柱塞腔。理论上，卷吸进的静止流体会分散原有射流的动能。因此卷吸的流体越多，会导致射流动能消耗越快，流速降低，但是由于流体流动方向与重力方向一致，重力势能持续转化为动能，导致射流速度没有明显降低。 

 

  

        从关闭过程柱塞腔内横剖面流线图和进油阀关闭末期腔内流场流线图，可以看出随着关闭过程中阀芯开度的减小，射流作用增强，对腔内流场影响越来越大，腔内两侧出现大小相同的对称旋涡。且随着阀门开度的减小，旋涡的空间尺度不断增大0.015s 时，形成几乎充满柱塞腔容积的两个极大旋涡。 

      阀门刚刚开始打开时，阀芯间隙过窄导致此处流态紊乱，湍动能较大。此后，随着阀芯开度增大，湍动能有所减小。但是随着燃油流速的增大，在 0.0075s时，湍动能达到最大值，这说明此时阀口处流场十分紊乱。在这个过程中，湍动能由阀 口向下游扩散。在阀芯回程运动中，流体流速减小引起湍动能减小，由于阀芯的向上运动，湍动能最大值区域由阀芯间隙开始处下移到阀芯间隙中间。 

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